comportamento asintotico
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comportamento asintotico
Università di Siena, DIISM, CdS in Ingegneria, Corso di fisica , slides lezione n.4, pag.1/10 In questa lezione: Ancora sul potenziale elettrostatico: calcolo del potenziale per alcune distribuzioni notevoli, già considerate per il calcolo del campo Comportamenti asintotici del potenziale (a grandi e piccole distanze) Gradiente di x, r, f(r) Potenziale e campo di dipolo Definizione di flusso di campi vettoriali Teorema di Gauss per il campo elettrostatico (in forma integrale) Università di Siena, DIISM, CdS in Ingegneria, Corso di fisica , slides lezione n.4, pag.2/10 Potenziale elettrostatico per distribuzioni di carica particolari già considerate. Due cariche di segno opposto Sbarretta uniformemente carica. Potenziale sull’asse. Università di Siena, DIISM, CdS in Ingegneria, Corso di fisica , slides lezione n.4, pag.3/10 Anello uniformemente carico, potenziale sull’asse. Disco uniformemente carico, potenziale sull’asse. Università di Siena, DIISM, CdS in Ingegneria, Corso di fisica , slides lezione n.4, pag.4/10 Potenziale: Comportamento asintotico a grandi r (per distribuzioni finite) Cosa succede se la carica totale al finito è nulla? Consideriamo il dettaglio di due cariche puntiforme opposte e vicine. Premessa: calcolare il gradiente di r e di f(r) ∇r= ??? ∂(x2+y2+z2)1/2/∂x=2x(1/2)(x2+y2+z2)−1/2 =x/r quindi ∇r =???? Università di Siena, DIISM, CdS in Ingegneria, Corso di fisica , slides lezione n.4, pag.5/10 ∇r =ur ∂f/∂x=(∂f/∂r)(∂r/∂x) ∇f=(∂f/∂r)[(∂r/∂x), (∂r/∂y), (∂r/∂z)]=(df/dr)∇r In particolare, se f(r)=rα ∇f=αrα-1∇r= αrα-1ur Per esempio, nel caso in cui α=-3, ∇f=∇(r-3)=-3r-4ur=-3r-5r=-3r/r5 Consideriamo due cariche q e –q poste a distanza d P d1 r d θ d2 d cosθ V=kq(1/d1−1/d2)=kq(d2−d1)/d1d2 (d2−d1)≅dcosθ, d1d2≅r2, definiamo p=qd V=kp cosθ/r2=kpr cosθ/r3=k p.r/r3 Università di Siena, DIISM, CdS in Ingegneria, Corso di fisica , slides lezione n.4, pag.6/10 V=kp cosθ/r2=kpr cosθ/r3=k p.r/r3= k(pxx+pyy+pzz)/r3 Consideriamo il primo termine e calcoliamo il gradiente di kpxx/r3 : ∇(kpxx /r3)=kpx [(∇x)/r3+x(∇r-3)] ovviamente ∇x = ux e quindi kpx[ux/r3-3xr/r5] la somma dei tre termini (anche quello in y e z) fa kp/r3−3(p.r) r/r5 cambiare il segno per avere il campo di dipolo: E= 3(p.r) r/r5−kp/r3 Università di Siena, DIISM, CdS in Ingegneria, Corso di fisica , slides lezione n.4, pag.7/10 Descrizione del campo con le “linee di forza” Università di Siena, DIISM, CdS in Ingegneria, Corso di fisica , slides lezione n.4, pag.8/10 Flusso di un campo vettoriale attraverso una superficie. Significato “intuitivo”. Natura vettoriale delle superfici. Natura vettoriale delle superfici infinitesime. Università di Siena, DIISM, CdS in Ingegneria, Corso di fisica , slides lezione n.4, pag.9/10 Flusso di un campo vettoriale attraverso una superficie. Definizione formale. Flusso del campo Coulombiano attraverso una superficie sferica. Università di Siena, DIISM, CdS in Ingegneria, Corso di fisica , slides lezione n.4, pag.10/10 Teorema di Gauss (in forma integrale)